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浸漬。當將立方體放入液體中與液面相平(但不超過液面)時，就會發生另一個能量的變化(浸漬)，此現象是在這個立方體未浸入液體中以前，它有四個面的能量(4σs)。浸入液體中以后，這些能量就失掉了，但生成的表面能則與立方體側面四個新生成的液—固界面(4σs1)相似。故鋪展。后一個過程就是將立方體的頂面也浸入于液體中，這就是鋪展。在這個過程中，立方體的頂面被兩個新的表面積所替代，即一個液體表面和一個液—固界面。與鋪展有關的能量消耗為：雖然這里用一個一厘米3的立方體來說明分散過程中的各個階段，但它適用于所有的固體分散在液體(包括顏料分散在連結料)中的情況。將液體接觸角導入各種功的方程式上面提到的各種功的方程式雖然是比較真實的，但卻不太切合實際，因為固體表面以及固—液界面的表面張力是不太容易測得的。所以式（5）僅僅是提出了一個破解的方法。因而，在以上有關功的所有方程式中可以看出，在上列四個方程式中，功的消耗可表現為兩個可測定的量，即液體的表面張力以及液體和固體表面形成的接觸角。通過對這兩個量的分析，就可計算出一個顏料分散體的分散難易程度。如在分散過程中的任何一個階段所需要的功是負數，則這個階段的過程就會自然發生(因為已經儲存在表面中的能量就足以使這個過程發生了)。反之，如果需要的功是正數，則就需要外力的幫助了。如果需要的功是零，則說明在開始和后的過程之間是平衡的，過程需要的能量也小。
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顆粒的直徑為D單位，顏料分子的有效直徑為d。每個顏料分子在顆粒表面上所占的面積為d2，每個顏料分子在顆粒內占有的體積為d3，則表面分子對總分子(包括內部和外部)用機械能等將顏料顆粒均勻地分散于連結料中，并使之在連結料中形成均勻而穩定的分散體，似乎是個很簡單的事情，但實際上并不如此，它牽涉到許多理論性的問題。應當說分散理論是比較復雜的，至今，仍有許多非常復雜的物理關系沒有被完全搞清楚，這里我們只能概念性地來討論一下有關分散理論方面的一些情況。表面張力如果我們將脫脂棉放于水中，則脫脂棉極易被水所浸濕，而非脫脂棉就比較難被水浸濕，如果將脫脂棉換成油布，則它就根本不能被水所浸濕。這些情況就是所謂“潤濕"的粗淺概念。可以看出：潤濕一般有三種情況，即：1．液體鋪展在固體上，排除了固體上所有被吸附的物質(例如氣體等)，這就叫完全潤濕，2．液體部分地被鋪展于固體上，并以一定的接觸角與固體相接觸，這叫不完全潤濕或叫部分潤濕，3．液體在固體上沒有鋪開而保持著一定的珠狀體，這就叫不潤濕。
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