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我們知道，當任何兩個“相”互相接觸時，則在兩個相之間就會形成一個區域，渭之“界面”。習慣上“界面”是指兩種不相混溶的液體間或是液體與固體間的接觸區域。而“表面”一般是指氣體對固(或液)體的接觸區域而言的。根據上述情況，假設把一些固體的粉狀物質(例如顏料等)分散在液體的介質(例如連結料等)中時，液體對固體的潤濕情況及液體與固體間的界面大小等，就會決定這個分散體系的特性，這是顯而易見的。就顏料分散在連結料中的情況而言，其很重要的一個特性就是顏料和連結料之間的界面情況，這兩個界面與它們單獨的分離相(即顏料和連結料)的界面是不同的。所以作用在界面上的力是不平衡的，這種在界面上不對稱力的分配，即謂之界面張力效應。假設在一個容器中裝有一種液體，可以看出：在下層液體中，分子間的引力在各個方面都是相等的，分子處于平衡狀態。而在液體表面，情況就不同了：液體表面分子的力的分配是不對稱的，力將液體的表面分子拉向液體內部，這種力就叫液體的表面張力。表面張力可通過一個矩形線框的實驗來說明：用一根細銅絲圍成一個長方形框，其上置一細銅絲，用一根細線將細銅絲縛住，細線的另一端則縛于上框的中間。細銅絲可在框上自由移動。將這個裝置浸于皂液中，則皂膜的各個面積就會依次被破壞。表面張力的拉曳情況就可以看清楚了。假設在線一邊的皂膜面破壞了，則細銅絲就會向后拉并趨向框的一邊。在線上的拉力則被對面膜上的表面張力的拉力所平衡，這一情況充分說明了在線面積內鋪展的皂膜的彈性，這就是表面張力。
浸漬。當將立方體放入液體中與液面相平(但不超過液面)時，就會發生另一個能量的變化(浸漬)，此現象是在這個立方體未浸入液體中以前，它有四個面的能量(4σs)。浸入液體中以后，這些能量就失掉了，但生成的表面能則與立方體側面四個新生成的液—固界面(4σs1)相似。故鋪展。后一個過程就是將立方體的頂面也浸入于液體中，這就是鋪展。在這個過程中，立方體的頂面被兩個新的表面積所替代，即一個液體表面和一個液—固界面。與鋪展有關的能量消耗為：雖然這里用一個一厘米3的立方體來說明分散過程中的各個階段，但它適用于所有的固體分散在液體(包括顏料分散在連結料)中的情況。將液體接觸角導入各種功的方程式上面提到的各種功的方程式雖然是比較真實的，但卻不太切合實際，因為固體表面以及固—液界面的表面張力是不太容易測得的。所以式（5）僅僅是提出了一個破解的方法。因而，在以上有關功的所有方程式中可以看出，在上列四個方程式中，功的消耗可表現為兩個可測定的量，即液體的表面張力以及液體和固體表面形成的接觸角。通過對這兩個量的分析，就可計算出一個顏料分散體的分散難易程度。如在分散過程中的任何一個階段所需要的功是負數，則這個階段的過程就會自然發生(因為已經儲存在表面中的能量就足以使這個過程發生了)。反之，如果需要的功是正數，則就需要外力的幫助了。如果需要的功是零，則說明在開始和后的過程之間是平衡的，過程需要的能量也小。
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